根据美国Libby坝和koocasusa湖模型试验资料,Slingerland和Voight(1982)通过对滑坡涌浪影响因素的无量纲分析,提出了最大涌浪高度公式:log()=-1.25+0.71logE(4-17)适用条件为:≈4式中:ηmax——最大涌浪高度(m);E——无量纲动能,E=;Vs为滑坡体积,Vs＝...[继续阅读]

    Huber和Hager(1997)分别在二维和三维水槽中开展滑坡涌浪模型实验,用颗粒材料模拟滑体,在波高的分析中引入滑坡涌浪的传播角度这一变量,归纳分析了涌浪高度公式:＝2·0.88(sinα)cos()-(4-18)式中:H——涌浪波的高度(m);h——水深(m);α——滑...[继续阅读]

    意大利学者Panizzo等(2005)进行了三维滑坡涌浪模型试验,将滑体在水下运动的时间作为研究的变量,同时考虑了滑体的高度、宽度、入水速度、滑坡倾角和水深,通过288组试验中10个波高仪记录的共2880个试验数据,得到了最大波高、波的周...[继续阅读]

    Ataie-Ashtiani等(2008)考虑了滑坡速度、水库水深、滑面倾角等因素,通过120组模型试验,提出了最大涌浪高度计算公式:＝[0.405+0.078(VF2)1.28]()-0.278()-0.12()-0.48(4-23)式中:ηmax——最大涌浪高度(m);h——水深(m);V——无量纲体积,V=,其中Vs为滑坡体...[继续阅读]

    Heller(2007)基于矩形水槽的滑坡涌浪实验,开展了颗粒流滑体的211组涌浪实验,提出了综合考虑三个关键参数的冲击效应参数,建立了滑坡涌浪波幅及周期与冲击效应参数之间的相关关系:＝P(4-24)＝(PX-)(4-25)P=FS0.5M0.25(cosβ)0.5(4-26)式中:aM——...[继续阅读]

    滑坡入水和滑坡涌浪的产生是一个连续的过程,Heller(2007)采用PIV方法(ParticleImageVelocimetry)记录了整个过程(图4-6)。大型高速滑坡入水会在很短的时间内占用大量的水下容积,被侵占了空间的这部分水体的一部分会在水表面涌出形成涌浪...[继续阅读]

    以平底的棱柱形渠道、静水情况为例,设某一时刻由于某种原因在渠道产生一向右传播的扰动波[图4-9(a)],波所到之处带动水体运动,形成一非恒定流动。取一短时间Δt,假设图4-9　扰动波在明槽中的传播示意图在该时间段内所取的波速...[继续阅读]

    根据式(4-32)及式(4-28),可以求出引起涌浪的岩土体体积与首浪高度、水深及运动时间的具体关系式:Vs＝0.5h1(h+h1)t1(4-33)为了求解,将式(4-33)写为函数形式:f(h1)=Vs-0.5h1(h+h1)t1(4-34)上式中,滑坡在一定运动时间段内入水体积通过第三章的计算...[继续阅读]

    明渠非恒定流的连续性方程:T+vT+A+bv-q=0(4-35)运动方程:g++v+g(j-i)=0(4-36)式中:T——水面宽度(m);A——截面面积(m2);v——流速(m/s);h——水深(m);j——能坡;i——底坡;q——旁侧流量之和(m3/s)。如旁侧入流出流量之和为零,流体中的摩擦坡降...[继续阅读]

    滑坡发生后,水面急剧上升,然后在短时间近距离内急剧衰减,很快就变为小振幅的振荡,在急剧衰减阶段内,可以认为大体积的涌浪迅速向周围扩散,其摩擦阻力引起的涌浪高度下降远远小于由于扩散引起的涌浪高度下降,其衰减过程中的...[继续阅读]