借加热来使物质发生状态变化是人们所熟悉的。热电离法实质上就是借热运动动能足够大的原子、分子间的碰撞引起电离的。A+M→A++e+M这就是说热致辐射机制也是碰撞相互作用。前面讲到的沙哈方程表明电离度强烈依赖于温度和气...[继续阅读]
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借加热来使物质发生状态变化是人们所熟悉的。热电离法实质上就是借热运动动能足够大的原子、分子间的碰撞引起电离的。A+M→A++e+M这就是说热致辐射机制也是碰撞相互作用。前面讲到的沙哈方程表明电离度强烈依赖于温度和气...[继续阅读]
在流体的某处,如果因该流体所具有的压力、密度、速度或流速等物理量之一发生了不连续的急剧变化,那么其不连续的界面将以一定的速度在流体中移动,这种现象就是冲击波。当冲击波在试样气体中通过时,试样气体因受绝热压缩而...[继续阅读]
在低气压(p<6×103Pa)的条件下,当放电空间电场强度足够大时,带电粒子在漂移运动过程中从电场获得足够高的能量。具有高能量的带电粒子与气体粒子可发生非弹性碰撞,使之激发或电离,从而使空间产生新的带电粒子,因而气体中带电...[继续阅读]
假设气体空间两电极是平行的平板,当电极上加上一定的电压后,空间有均匀的电场分布。初始电子从阴极表面发射,单位时间内从阴极表面单位面积上发射出的n0个电子。这些初始电子在电场作用下,向阳极方向运动,在其路程中不断与...[继续阅读]
上一节讨论了由于α过程引起的电流增长的规律,这节再考虑γ过程对放电的影响,也就是阴极二次电子发射对放电的影响。若单位时间内阴极表面单位面积上发射n0个电子,由于α过程,由公式(2-4)可知,到达阳极表面单位面积的电子数为...[继续阅读]
每个电子在沿电场反方向运行单位距离的过程中,它与气体原子发生碰撞电离的次数就是α电离系数。由上节可知,电子与中性粒子碰撞而使之电离的α过程,在气体导电中非常重要,α系数的大小直接影响到气体导电的特性。为了讨论α...[继续阅读]
由于电子雪崩时放电空间带电粒子不断增多将影响到均匀电场的分布。在放电中电子和离子是成对产生的,不论是初始的电离或是电子碰撞电离都是如此。在稳定状态下,到达阴极的离子数和到达阳极的电子数相等。另一方面,由于离...[继续阅读]
当在放电管的两电极间加上一定的电压时,放电空间形成了电子崩,随着α,γ过程的增长,净正空间电荷不断增长,使空间电场分布发生畸变,管内的电压降集中在阴极附近,相应出现了等效阳极。阴极附近电场增强,放电有效空间距离减小...[继续阅读]
19世纪末,巴邢(Paschen)在测量气体击穿电压的大量实验中发现在冷阴极,均匀电场的条件下,击穿电压Vs是随放电管内的Pd乘积而变化的,并不是分别随P和d的数值变化。这里P是气体压力,d是两平板电极之间的距离。实验还发现击穿电压V...[继续阅读]
巴邢研究了Pd对Vs的影响关系,而影响击穿电压Vs的因素还有另外几个方面。(1)气体的种类和成分气体的种类不同,A与B常数不同,击穿电压Vs也就不同。通常当原子的电离能较低时,Vs也偏低。在上述讨论中只讨论了单一气体击穿问题,实际...[继续阅读]