傅立叶(J.Fourier)在实验研究导热过程的基础时,把热流向量和温度梯度联系起来,得到q=-λgradt,单位W/m2,是1822年由傅立叶提出的导热基本定律的数学表达式,故称傅立叶定律。表示在三个坐标上,得到qx=-λ。式中λ为导热系数。...[继续阅读]

    是指已知任何时刻物体边界面上的热流通量。可表示为qls＝qw或式中qw是给定的通过边界面s的热流通量,对于稳态导热过程,qw=const(常数);对于非稳态导热过程,若边界面上热流通量是随时间变化的,还要求出qw＝f(τ)的函数关系。...[继续阅读]

    已知边界面周围流体的温度tf和边界面与流体之间的对流换热系数α。根据牛顿冷却定律,物体边界面与流体间的对流换热量可以写为q=α(tls-tf)。于是,第三类边界条件可以表示为...[继续阅读]

    是物质的一个重要物性参数,式,就是导热系数的定义式。导热系数的数值就是物体中单位温度降单位时间通过单位面积的导热量,它的单位是W/(m·℃)。导热系数的数值表征物质导热能力的大小。...[继续阅读]

    当物性参数导热系数λ、密度ρ和比热c均为常数时,直角坐标导热微分方程为...[继续阅读]

    又称热扩散系数。即α=λ/ρc,单位是m2/s。导温系数α表征物体被加热或冷却时,物体内各部分温度趋向均匀一致的能力。在相同的条件下,物体的导温系数越大,物体内部各处的温度差别越小。例如,木材的导温系数α=1.5×10-7m2/s;铝α=9.4...[继续阅读]

    是指物体的温度不随时间发生变化,即＝0。这时,导热微分方程式具有下列形式＝0,或者△2t+qu/λ=0,在没有内热源的情况下,上式简化为△2t=0。...[继续阅读]

    管道进行保温处理时,对应于总热阻Rt为极小值时的绝缘层外径称为临界绝缘直径。因此在管道外侧覆盖绝缘层时,必须注意,只有管道外径d2大于临界绝缘直径时,覆盖绝缘层才肯定有效地起到减小热损失的作用。临界绝缘直径与绝缘层...[继续阅读]

    由于固体表面存在粗糙度,使两固体表面不是完全平整面接触,这种因粗糙度而影响接触热阻,此外,接触热阻还与接触面上的挤压压力,两固体表面的材料硬度匹配情形等因素有关。接触热阻随表面的粗糙度的加大而增大。对于粗糙度一...[继续阅读]

    又称导热姆。是一种二苯和二苯氧化物的混合物。拿它来填充空隙,以代替空气,有可能减小接触热阻约75%。...[继续阅读]