电子的电荷分布的相互作用就是四极矩相互作用:V2m是不可约电场梯度(EFG)张量的分量,其表示式为:求和以球坐标(rn,θn,φn)遍及所有核外电子en。Y2m是二阶球谐函数,Q2m是不可约核四极矩张量的分量,它们是:①Q是常数,称为四极矩,具有面...[继续阅读]

    一般说来为描述所测量的谱线,应当综合考虑塞曼相互作用,磁超精细相互作用及四极矩相互作用:对这一普遍哈密顿量的解的讨论已超出本节处理的范围,然而在某些特殊情况下,对于57Fe,119Sn的I=1/2及I=3/2之间的穆斯堡尔跃迁,人们常常用...[继续阅读]

    表1-7列出了穆斯堡尔谱学中的常用方程。参考节号一栏给出了此方程出现在本章中的节号。表1-7常用方程方程名称方程式参考节号穆斯堡尔共振截面　2,5,19反冲能量　2多普勒能量移位△E=(V/C)Eγ3有效厚度t=nσ0fa5,19自然线宽度①　2...[继续阅读]

    图1-4至图1-32给出了29个常用穆斯堡尔跃迁的无反冲分数。这些图按原子序数大小排列,在计算无反冲分数的过程中采用如下假定:(1)连续的光子频率分布是德拜型的,具有截止频率ωD。(2)对每一振动模其振幅与波长(λ)相比很小。这里λ...[继续阅读]

    自旋为Ia磁量子数为me的超精细结构状态跃迁到自旋为Ig磁量子数为mg状态而产生的多极跃迁γ射线的强度由下式给出:式中M=me-mg。(1-29)在穆斯堡尔谱学中人们处理或电的或磁的(M1,E1,E2)偶极跃迁(L=1)或四极跃迁(L=2),辐射超精细结构跃迁...[继续阅读]

    在磁超精细相互作用下,核跃迁的能级简并化被消除,因此每个发射和吸收谱线对应于确定的核自旋状态之间的跃迁,它可以写成这样的形式:辐射强度(任意单位)和发射(或吸收)与取向的关系是由在核系统中和γ光子中的角动量守恒决定...[继续阅读]

    在表1-12中给出了从与穆斯堡尔跃迁有关的各种能级计算出来的转矩和转矩比。那些没有资料的能级这里没有列出来。误差分析,求平均过程和数据来源的较详细的描述,最近已经有些报道[56～62]。磁矩已根据科普弗曼的计算,进行了抗...[继续阅读]

    在透射实验中,当源和吸收体具有相对速度Vs时,由探测器接收到的γ光子数N(Vs)可写成,N(Vs)=Nz+(1-fs)Nγ(∞)+fsNγ(∞)T(Vs)(1-41)这里Nγ(∞)是在远离共振时在测量的源中与穆斯堡尔跃迁有关的γ光子数,Nx代表所有的其它辐射,fs是源中无反冲分...[继续阅读]

    电四极矩超精细项由核四极矩和在核处的电位的二次微商Vij＝-(∂2V/∂xi∂xj)之间的相互作用组成的。这是一个张量相互作用,但是在电场梯度张量的主轴系统中,只有含Vxx,Vyy,Vzz的各项不等于0。它们由一个附加条件联系起来...[继续阅读]

    表1-18到表1-22给出了各种点电荷模型的表达式。表1-18一个质子电荷作为点电荷的电场梯度张量的分量(附坐标图)分量Vxx＝eγ-3(3sin2θcos2φ-1)Vyy＝eγ-3(3sin2θsin2φ-1)Vzz＝eγ-3(3cos2θ-1)Vxy＝Vyx＝eγ-3(3sin2θsinφcosφ)Vxz＝Vxx＝eγ-3(3sinθcosθcosφ)...[继续阅读]