对于一个多粒子系统,如果知道其热力学势,则通过热力学关系,系统的一系列热力学量都可得,因而在温度场论中,如何用场论方法计算系统的热力学势是一个基本问题.在前面的讨论中,已给出了系统配分函数的泛函积分表述.热力学势...[继续阅读]

    在物理学中经常会处理这样的系统,描述其动力学的拉氏量具有某种对称性,但真空态在相应对称变换下却不具有不变性.这就是所谓的对称性自发破缺问题.分析该拉氏量中场位形势能会发现,势能的最小极值不是唯一的,即真空态存在...[继续阅读]

    由于系统的压强(P=-Ω)等都是可观察的物理量,因而按温度场论微扰方法计算的热力学势必须是可重整的.无论从虚时温度场论或实时温度场论出发,都可分析得知温度场论中的原始紫外发散都是来自零温场论.虚时温度场论是欧氏场论加...[继续阅读]

    根据Schwinger-Dyson方程,要得到完全传播子需要计算相关的自能.但是在一般情况下,要得到严格的单圈自能的解析表示是不可能的,而只能在某种近似下给出它的解析表示.首先人们发现,适应QGP需要的高温近似可以得到自能的解析表示,并...[继续阅读]

    在零温场论中已经知道完全传播子D*、裸传播子D和单圈自能Π有如下的Schwinger-Dyson方程表示的关系即知这里,D泛指任何场的传播子,因而在知道了玻色子和费米子的HTL自能后,人们就可以按(1.5.19)式得到相应的完全传播子.它表示的是在...[继续阅读]

    在经典系统中,单粒子分布函数f(x,p,t)定义为时刻t在坐标空间x点发现动量为p的粒子的概率.在没有碰撞时,单粒子分布函数沿着粒子运动的轨道不发生变化在上式中代入经典运动方程其中,U是一种外加势或平均场势.这样就可以得到方程...[继续阅读]

    若夸克和胶子是带色的经典相对论性粒子,则描述它们的动力论方程应该是罗伦兹协变的.这样,分布函数应表示为4维空间坐标xμ和动量pμ的函数.描述夸克的动力学变量是坐标xμ,动量pμ,色荷Qa和自旋Sμ.一个经典带色粒子在此相空间中...[继续阅读]

    单粒子分布函数的量子对应是Wigner函数,它等于Wigner算符的系综平均.Wigner函数通常定义为密度矩阵的傅里叶变换其中,φ是相应的场算符.Wigner算符所满足的输运方程由组成系统的粒子间的相互作用决定,即由相应的场方程决定.QCD是非阿...[继续阅读]

    量子输运方程的形式非常复杂.从量子输运方程过渡到半经典的理论也是一个相当复杂的过程,这里只给出原则途径和结果.注意到量子输运方程是es△的函数,而△=1/2i&295;&8706;p.&xf504;.因而es△的泰勒展开可以看作按&295;展开.首先把es△...[继续阅读]

    前面给出的QGP动力论方程是一种微观理论.动力论的目的是从这套微观方程出发揭示系统的宏观现象,给出相应的物理观察量.2000年前后,D.F.Litim等人发展出一种有效方案[15],他们称其为非阿贝尔等离子体的有效输运理论.其基本思想是直...[继续阅读]