如果从动力论方程求得了粒子分布函数,那么系统的宏观观察量就可以用分布函数的矩表示.例如四度数密度Nμ(x)=(n(x),j(x))就可表示为一阶矩能量动量可表示为二阶矩其中,T00为能量密度,T0i为能量流密度,Tij为动量流密度(压强张量),Ti...[继续阅读]

    动力论是在微观层面上对统计物理系统的理论描述,而矩方程,则从微观层面过渡到了宏观层面对系统的理论表述,如果一个统计物理系统可以处理为连续介质,则上述宏观层面的描述,可以过渡到流体力学,其中最突出的理论内容是采用...[继续阅读]

    对于非理想流体,其能量动量张量的表示较复杂,原则上它可分解为可逆部分(理论部分)和不可逆部分(耗散部分)其中,ε是系统的能量密度,n是粒子数密度,P是系统的压强.Tμνr是能量动量张量的可逆部分,Tμνir是其中的不可逆部分.Iμq是...[继续阅读]

    在第1章给出了规范场量子化的泛函积分形式.如果不计及作用量中的规范固定项和鬼项,并过渡到欧氏空间,则知理论的配分函数为式中,SG是在欧氏空间中规范场的作用量按照Wilson的方案,可以通过以下步骤在分立时空上表示出(1.8.1)式...[继续阅读]

    这里要讨论的Monte Carlo模拟是关于格点规范理论中计算观察量期待值的一种数值方法,该模拟是在整个耦合区都适用的计算方法.在这一节,首先讨论在统计物理中计算平均值的Monte Carlo方法,最后介绍它如何被推广到格点规范理论.Mont...[继续阅读]

    在前面的讨论里,都只涉及SU(N)纯规范场的情况,而没有考虑动力学费米子,即在作用量中没有引入与费米子有关的项.已知OCD作用量的欧氏形式为前面已完成了对规范场作用量的格点化,现在要把连续理论中的费米子作用量SF定义在分立...[继续阅读]

    在1.1.4节曾建立了在连续的欧氏场论中有限温度QCD场论基础,即配分函数加场的周期性条件,现在可以总结出它们在格点上的表示.现在理论的配分函数应该是注意到费米子作用量SF总可以写成二次形式,因而利用众所周知的Mattews-Salam公...[继续阅读]

    从(1.8.39)式出发计算物理量的平均值和(1.8.27)式在形式上是一样的,因而在那里所叙述的按重要抽样作Monte Carlo计算的原则方法在这里也适用,差别只在于公式中所含的玻尔兹曼概率权重不同.这里要强调的是,在(1.8.3)式或(1.8.39)式中是在...[继续阅读]

    QCD理论至今对夸克禁闭尚无严格意义上的理论证明,给出的只是关于夸克禁闭的Wilson判据.设想若对一个由夸克线和反夸克线构成的闭合圈不能分开,那就意味着不能观察到自由的夸克.因而对这种闭合圈的深入讨论会有助于认识夸克禁...[继续阅读]

    在QCD提出以前,人们就借助于这种对称性对强作用的低能现象作过许多定量的预言.自QCD出现以来,利用格点规范理论和有效模型更深入地研究自发破缺的手征对称性及其对称性恢复.狄拉克场的轴对称 为了讨论的方便,首先分析狄拉克...[继续阅读]