F-L模型的关键是引入了一个唯象标量σ场,该场具有非线性自相互作用.在零温下,Goldflam和Wilets对袋常数B→0+的特殊情况求得的孤子数值解表明,强子中夸克被禁闭在孤子袋内,从而为QCD理论的禁闭性质提供了一种直观的物理解释.然而...[继续阅读]

    由前一小节结果已知,F-L模型描写的强作用物质系统在高温时可以发生退禁闭相变,强子物质通过夸克胶子退禁闭能形成夸克胶子等离子体.F-L模型将真空视为一种抗色电介质,认为强子就像沉没在这种介质中的气泡(孤立子).现在人们认...[继续阅读]

    根据对有限温度下F-L模型的有效势、孤子解和真空凝聚的研究知道:在有限温度下,热效应的影响可以使F-L模型描述的强作用物质系统的真空结构发生变化.在低温时,物理真空具有稳定结构,系统存在稳定的孤子解,价夸克被禁闭在孤子...[继续阅读]

    问题一:对sQGP的一种理解在前面的讨论中(见图2.3.4)曾指出,当TC>TC2时,孤子才会解体,并以此标志QGP的形成.但在实际上,当T=TC1时,袋常数B已经为零,即禁闭已经解除.这样就会提出一个问题,在T=TC1<T<T=TC2时的孤子解描述的是什么?图...[继续阅读]

    F-L模型的有效拉氏密度可写为这里已将夸克的流质量取为零,a,b,c和g是一组应该符合强子静态性质的可调参数.(A.4)式是为了重整化而引入的抵消项.设σ场的真空平均值为v,即v≡<0|σ(x)|0> (A.5)则经过场量平移σ→v+σ (A.6)之后,有<...[继续阅读]

    Lurie等人在文献中证明:Nambu-Jona-Lasinio型的相互作用拉氏量在链近似下等价于标量粒子和赝标量粒子的波函数重整化常数都等于零的Yukawa理论,即y＝g0[Ψφs+γ5Ψφp].(2.4.1)其中,Ψ为核子场,φs为标量场,φp为赝标量场.并且当标量玻色子的质...[继续阅读]

    由拉氏量(2.4.2)式可得运动方程对方程(2.4.14)、(2.4.15)两边取真空平均,并利用Walecka平均场近似,即费米子运动方程中的玻色场算符用相应的真空平均值来代替,由(2.4.13)式就得[γμ&8706;μ-g (σs+iγ5σp)]Ψ=0,(2.4.16)(&8706;2-μ2)σs＝-g<0|Ψ|0>...[继续阅读]

    在零温零密度的情况下,物理可观察量由其真空平均值来描写,对于温度为T,化学势为α的热平衡系统,其物理可观测量由热力学平均来描写,即为了方便,用上标αβ、α、β分别标记有限温度和密度(T≠0,α≠0),零温有限密度(T=0,α≠0)及零化...[继续阅读]

    考虑具有拉氏量密度(2.4.2)式的热平衡系统,要精确地求出系统的能量密度是相当困难的,我们可近似地确定系统的能量密度.首先,把玻色场相对于它的热力学平均值作平移,由于宇称守恒要求赝标量场热力学平均值为零,即因此,只需平移...[继续阅读]

    在这一节,利用近似方法考察了具有动力学破缺的模型在有限温度和密度下的手征相变.借用QCD背景场理论中的思想以及Walecka的平均场近似,从而方便地建立了有限温度和密度下模型的自洽方程,给出了费米子的凝聚和有效质量对温度或...[继续阅读]