上节低速风洞的分析,简单假定管道内任何截面,气流性质是合理的常数(称之为准(quasi)一元气流)。如气流在任一截面并非常数,例如,试验段中心的流速可能高于靠近管壁的流速,则前节所得的V2仅能是试验段速度的平均值。为此,在许多...[继续阅读]

    空气动力对超音速的兴趣,起于二次世界大战以后的喷射飞机和火箭推进的导向飞弹。结果,几乎每个空气动力实验室,都有超音速与高超音速风洞,以激励近代高速飞行。除了其实际重要以外,超音速风洞亦为空气动力基本定律应用的优...[继续阅读]

    此章讲述了不少材料,现择要总结一下。空气动力学的基本方程,导出者有:连续方程式(5-2);Euler(动量)方程式(5-8)与能量方程式(5-34a);这些方程用于压缩流。至于非压缩流,则有连续方程式(5-3)与柏路利(动量)方程式(5-9a)。在等熵过程中两...[继续阅读]

    上章许多的空气动力应用,忽略了摩擦力的假定,均导致了有用而合理的精确结果;但有许多其他的实际问题,摩擦的影响是主要的。事实上,一些流体的基本行为,是由摩擦在气流和固体表面的存在而受到控制的,古典例子如下图: 图6.1-...[继续阅读]

    再次考虑图6.1-3(b),越过平板的界面层流体,假定其为层流。感兴趣的两物理量为:在位置的界面层厚度δ与剪应力τw。这些量度的公式可由层流界面层理论求得;但此处仅能写出其经实验证实的结果。层流界面层的厚度为:图6.1-3　界面层...[继续阅读]

    在同样的气流情况下,乱流界面层要比层流者为厚,二者的比较如图6.3-1(a)所示。不似层流情况,在乱流界面层方面,并无确切的理论结果可以表示出来。研究乱流为现代流体动力学的主要研究课题之一;遗憾的是,在理论物理方面,事实上...[继续阅读]

    再次分别细看层流和乱流的表皮摩擦系数公式(6-5)与(6-12),这些方程显示了一个重要事实,即cfx只是雷洛数的函数。此即,再一次看到了雷洛数控制黏滞流的威力。但此非故事的全部。(6-3),(6-5),与(6-10)分别为非压缩层流,对平板所形成界...[继续阅读]

    前两节分别讨论流过平板气流时,假定其全为层流或乱流;实际上,经常开始于前缘的为层流,至前缘下游某点,层流界面层变得不稳定,而有小气泡开始成长于气流中,最后,经过转变区域,界面层才完全成为乱流。为了分析目的,通常绘于下...[继续阅读]

    我们已知气流内摩擦的存在,引起在物体表面的剪力,因而导致物体的部分空气动力阻力。但摩擦亦会造成另一个现象,名曰气流分离;于是产生另一个空气动力阻力的来源,名曰气流分离压力阻力。绕球体实际流场如图6.1-1(b)的后面,即由...[继续阅读]

    我们曾讨论到由于气流内的摩擦存在,产生了两种阻力来源:a. 因在墙的剪应力而生表皮摩擦Df;b. 因分流而生的压力阻力Dp,有时认其为形状阻力(form drag)。如是,由黏滞效应的总阻力为D=Df+Dp(6-17)式(6-17)包含了古典空气动力学的妥协之一...[继续阅读]