理论空气动力学的重要观念为:分析流场,可将其分成两个区域。一为靠近物体表面,包含重要摩擦的界面层;另一个为界面层外较远的无摩擦流,有时称之为势流(potential flow)的区域,亦即粘滞剪力甚小可以忽略的一层。这个概念首先由德...[继续阅读]

    开始讨论产生升力前,有必要研究一个简单而重要的气流,一个稳定非压缩同心圆的二元流体,此气流名之为环流或漩涡(vortex),当其与均一流组合时,将会产生升力。利用叠加原理(principle of superposition),简单流型可组合成更为复杂气流,即...[继续阅读]

    有关本章讨论的黏滞流、环流摘要,归纳如下所示。黏滞效应在流体中沿固体表面产生了界面层;在此界面层内,流体缓慢移动,流速在表面趋于0。在墙剪应力为乱流界面层的剪应力要大于层流界面层的剪应力。在平板上的层流、非压缩...[继续阅读]

    考虑飞机的机翼,垂直平面与机翼交切,所形成的截面形,即为翼剖面。此翼剖面,如图7.1-1,将用以显示一些专门名词;图7.1-2则显示空气动力合力R。图7.1-1　NACA 4415翼剖面(a) (b) 图7.1-2　显示翼剖面力诸分量略图(a) 升力、阻力、弯矩、冲...[继续阅读]

    再次本能地看,飞行的飞机,L,D和M 的大小,不仅是冲角α,也与速度和高度有关。事实上,L,D,M的变化,至少与下列各项有关:a. 自由流速度V∞。b. 自由流密度ρ∞,即高度。c. 空气动力面大小,就飞机而言,用翼面积S以表大小。d. 冲角α。e. 翼...[继续阅读]

    理论空气动力学的目的,在于从物理科学的基本方程和概念上,来预测c1,cd和cm各值。但简化的假定,以使数学上的求解变得为可能,通常是必须的。故由此所得结果,通常并非确切的。高速数值计算机的使用,来求解管治方程式,如今已使空...[继续阅读]

    前节言及附录B的翼剖面资料,是在低速亚音速风洞内,模型机翼墙对墙地横夸风洞试验截面测试而成;这样,气流主要是通过机翼本体而不见翼尖,即机翼原则上可延伸翼展至正负无限大,如图7.4-1(a)。在此,机翼在Z方向为±∞,气流实际上为...[继续阅读]

    继续空气动力定义前进,考虑翼剖面顶面的压力分布。代之以绘出实际的单位面积压力,定义新的无因次量,称之为压力系数Cp。以Cp在翼弦方向的压力分布草图如图7.5-1。此图宜密切观察,因在空气动力文献上通常为无因次的压力系数。...[继续阅读]

    如已知翼剖面顶面和底面的压力系数分布,则可直接计算c1系数。考虑无限翼片断,如图7.6-1所示。假定此片断有单位翼展和翼弦c,机翼的冲角为α。图7.6-1　如何由压力分布积分以得N力,因而导致单位翼展升力草图让x为沿翼弦c量度的方...[继续阅读]

    在式(7-32)内的压力系数,可代之以式(7-20)的压缩性校正如下:在此,所附指数0再次表示低速非压缩流值,但参看式(7-32),可见在此,c1.0为升力系数的低速值,故式(7-33)变为式(7-34)为具压缩性校正的升力系数;此式同样受到如Prandtl-Glauert规律的...[继续阅读]