无黏流作小振幅无旋运动的动量方程为ρ0t+▽p=0(5.1)连续方程为　ρ0+▽TVt＝0(5.2)对于均熵流,状态方程为p=f(ρ)(5.3)式中:V=V(x,t)为相对于固定坐标系的流体质点速度;p=p(x,t)和ρ=ρ(x,t)为从p0和ρ0算起的压力和密度,设g为重力加速度...[继续阅读]

    理想正压流体的状态方程由式(5.3)表示,可写成p=c20ρ(5.10)当压力p+p0等于气化压力pv时,出现空化区域,空化域随着压力的降低而增长,当压力再回升到高于pv时,空化域再溃灭,为了考虑空化的影响。勃莱克和桑斯路[2]提出一个流体的连续模...[继续阅读]

    为了用有限元方法进行计算,将控制方程写成弱形式,动量方程(5.7)的弱形式为∫ΩFδuT(ρ0+▽p+ρ0g)dΩ=0(5.12)式中:δu为满足在ΓFU上nTδu=0的任意位移场。对式(5.12)积分中第二项用散度定理,并利用边界条件(式(5.9)),得∫ΩFδuTρ0d...[继续阅读]

    要求在流体、结构的交界面上法向位移相等,为此,在流体运动方程式(5.27)中,将位移分割成与交界面ΓSF垂直的法向分量(以下标B表示)和其余的分量(以下标F表示),将结构运动方程式(5.29)中的位移也分解成交界面ΓSF的法向分量(也以下标...[继续阅读]

    为检验上述方法,计算了理想的流体-结构系统和混凝土重力坝的两例。例1　一维系统,结构由一个自由度的振动器表示,流体为一维情形,无表面波,无旋运动,流体用二节点元素离散化,元素上压力为常数,位移线性变化,这种情形下,位移...[继续阅读]

    [1]　GregoryFenves,LuisM,Vargas-Lolf.NonlinearDynamicAnalysisofFluid-structureSystems[J].J.EngeeringMech1988,114,2:219-240. [2]　BleichHHandSandlerIS.InteractionbetweenStructuresandBilinearFluids[J].Int.J.SolidsStructures,1970,6(5):517-639.[3]　HamdiMA,Ousse...[继续阅读]

    在理想流体中的运动方程为ρ＝-▽p(6.1)连续方程为+▽·(ρu)=0或写成+u·▽ρ+ρ▽·u=0(6.2)前两项为密度ρ的总变化率,由体积膨胀▽·u加以平衡。作线性化处理,设流体的密度ρ与静止的均匀质量状态ρ0的差异为一小量,略去高阶...[继续阅读]

    舰艇的噪声特性对其作战性能是极为重要的,对于潜艇,噪声特性对其隐蔽性尤其重要,国外致力于发展噪声很小的安静型舰艇,如英国为了降低核潜艇的噪声,对核反应堆中冷却循环水管引起的噪声进行了研究,研制成一种干扰装置,可以...[继续阅读]

    本节考虑两种形式的面元,即简单的活塞元素和与结构一致的元素。前者将壳体表面分割成一定的几何形状,如图6.1所示的平面三角形等,其上的速度是均匀分布的,选元素的形心作为控制点,令该点的壳体值等于流体值。这种近似,使流...[继续阅读]

    设壳体在已知外力Fke-iωt作用下的法向速度为i,可由式(6.76)算得,对流场采用活塞元素,用源汇分布,则元素上流体质点的法向速度为Yijpj,可由式(6.86)算得,Yij为容抗,壳体在流体动力pjAj作用下产生的法向速度为-qijpjAj,可由式(6....[继续阅读]