上面讨论了结构作简谐振动时的声辐射问题,更一般的过程为瞬态过程,例如对冲击载荷的响应过程。对于瞬态过程的声弹性问题,尚无一般的数值求解过程,其主管方程如下:式中:DS[]为结构算子;w,,un为在结构流体交界面上的结构法向位...[继续阅读]

    前节讨论的是零航速物体的声弹性振动。当物体有航速时,情况将变得更为复杂。本节讨论无界流中等航速物体情况,由相对性原理,可以认为物体静止,无穷远处均匀流方向与x轴正向一致。1)方程式的推导以ρ′,v′,p′和c分别记密度、...[继续阅读]

    本节考虑半无界流中零航速或等航速的两维声弹性振动。1)圆筒的声弹性振动见图6.4,设圆筒半径a,壳厚t,激振力q的圆频率ω,速度势,法向变形和切向变形,则图6.4　圆筒的声弹性分析＝Re[φ(x,y)eiωt]＝Re[w(x,y)eiωt]＝Re[v(x,y)eiωt]此无...[继续阅读]

    非等航速运动物体造成的声弹性振动是非常复杂的,目前尚无好的处理方法。一般需对具体问题作具体分析。1987年勒平托(F.G.Leppington)和莱文(H.Levine)采用渐近匹配法分析了变速直线运动的脉动球体的声弹性振动[8]。设半径a(t′)的球体...[继续阅读]

    [1]　LighthillJ.WavesinFluids[M].CambridgeUniv.Press,1978.[2]　ChenLH.DevelopmentsinBoundaryElementMethod[M].London:ElsevierAppliedSciencePub.,1991.[3]　TaylorK.ATransformationoftheacousticequationwithimplicationsforwind-tunnelandlow-speedflighttests[J].Proc...[继续阅读]

    绕流物体尾流中会形成涡街,我们取理想的涡街模型(图7.1),涡的纵向间距为l,涡的横向间距为h。我们先看一列无穷长的涡,其中一个涡的坐标为z0,在左边的涡坐标依次为z-1,　z-2,…,在右边有涡坐标依次为z1,　z2,…,其复速度势为图7.1　...[继续阅读]

    1878年斯特洛哈尔发现了圆柱尾流中旋涡频率发放的规律,其参数称为斯特洛哈尔数,St=,其后许多人的研究表明St数的大小与雷诺数有关,其情况见下表。状态Re数范围附面层性质分离点位置St数尾流性质分离点近处剪切流性质亚临...[继续阅读]

    我们讨论一根圆柱杆在涡激力作用下的振动问题,取坐标系Oxyz,Oz与圆柱的轴线重合,Ox为流体相对于圆柱流动的方向,则杆的振动方程式为m(z)(z,　t)+[EI(z)Y″(z,　t)]″=Fy(z,　t)(7.33)式中:　Y(z,　t)为杆的挠度;m(z)为杆的质量...[继续阅读]

    一般的涡激振动为随机振动,特别在临界区域内随机性的程度更大,因此要用随机振动的方法来进行计算。设广义力Fi(t)为一具有遍历性的平稳随机过程,它的谱密度函数为fFi(ω),由平稳过程的谱分析理论可知,它的相关函数BFi(τ)与谱密...[继续阅读]

    上面所述内容仅限于管道垂直于水流方向的横向振动,并没有考虑顺水流方向的振动。近年来,海洋油气田逐渐向深海区域开发,深水立管的长度越来越增加,相应的涡激振动研究越加深入[7～9],越加关注到顺流向涡激振动及更加广泛的...[继续阅读]