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水弹性力学 共有 89 个词条内容

参考文献

    [1] 徐芝伦.弹性力学[M].北京: 人民教育出版,1983.[2] 钱伟长.变分法及有限元[M].北京: 科学出版社,1980.[3] 郑哲敏,马宗魁.悬臂梁在一侧受有液体作用时的自由振动[J].力学学报,1959,3(2):  111-119.[4] Wu Y S. Three Dimensional ...[继续阅读]

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1.1 水弹性力学问题的微分方程

    图1.1 弹性体液体耦合图考虑一个弹性体,其区域为VS,外面包围着液体,其区域为VL,弹性体表面SP,弹性体和流体的交界面S,弹性体表面SP上的分布力为(见图1.1),设弹性体是各向同性的,它产生的位移是小的,液体则按理想流体来处理,弹性...[继续阅读]

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1.2 质点系运动的变分原理——哈密顿原理[1]

    设质点系的质量为mi(i=1, 2, …, n),坐标为(xi, yi, zi),在第i个质点上的作用力为Fi,它有势函数U,U只依赖于质点的坐标,即U=U(x1, y1, z1; x2, y2, z2; …; xn, yn, zn)(1.13)故作用力Fi为保守力场,具有关系Fxi=-,Fyi=-,Fzi=- (i=1...[继续阅读]

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1.3 水弹性力学的变分原理

    图1.2 弹性体和流体耦合系统设有一弹性体,其区域为VS,在其表面SP上,作用有已知的外力分布,弹性体周围与流体接触,流体的外界面为S,设S为固定的。弹性体和流体耦合系统的变分原理为: 满足运动方程(1.1),方程(1.5),在t=t1和t=t2时的...[继续阅读]

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1.4 弹性体与流体耦合系统的拉格朗日方程式

    上面讨论的变分原理要求在t1和t2瞬时系统的位移是已知的,这在实际应用中确实带来了限制,我们可以取t1为初始瞬时,系统的位移可以是已知的,当运动到t2瞬时,其位移尚未知道,所以变分原理只能应用于某些特定的问题,但是,变分原理...[继续阅读]

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1.5 水面弹性体和流体耦合

    振动的变分原理  研究一个弹性结构在水面附近的水弹性振动问题,必须考虑水面的非线性条件。在海洋工程中,系泊结构的水弹性振动问题在某些条件下要考虑非线性的水面条件,例如,在我国南海地区常遇到较大的浪级,就需要考虑...[继续阅读]

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1.6 带有自由面的流体运动的变分原理

    J.C.Luke[5]于1967年首先提出了这一变分原理,他讨论的问题是二维渠道中的表面波,表面波方程要求满足图1.4 三维渠道中的表面波∅xx+∅yy=0(1.115)(∅2x+∅2y)+∅t+gy=0,  y=η(1.116)-ηx∅x+∅y-ηt=0,  ...[继续阅读]

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1.7 有限水深中结构振动的变分原理

    本节内容选自黄玉盈的论文[5]。我们讨论有限水深中结构振动问题,结构应作为弹性体考虑,其区域为VS,流体的区域为VL,沿水平方向伸张到无穷。图1.6 有限水深中的柱体结构注:Sa为结构在水面以上的表面, S0为结构在水中的表面...[继续阅读]

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1.8 无界流体中的声弹性变分原理

    哈密顿变分原理仅适用于保守系统,对于非保守系统,由于耗散力项不存在势函数,不能解析地列入泛函之中,对于结构振动的声辐射问题,由于声波向远处辐射会消耗能量,是一个非保守系统,很难建立其解析形式的变分原理。Glad well[...[继续阅读]

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参考文献

    [1] 钱伟长.变分法及有限元[M].北京: 科学出版社,1980.[2] Yeung R W. Numerical Methods in Free — Surface Flouts [J]. Annual Review of Fluid Mechanics, 1982, 14: 395-442.[3] Bai K J and Yeung R W. Numerical Solutions to Fr...[继续阅读]

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